Релятивистская энергия

Рассмотрим ситуацию, когда на частицу действует некоторая сила , которая, очевидно, совершает над частицей при ее перемещении на работу

,

что приводит к эквивалентному приращению кинетической энергии частицы

.

Элементарную работу определим, используя (5.22):

.

Учтя, что , получим для приращения кинетической энергии

Преобразуем правую часть последнего равенства:

Для этого выполним дифференцирование дроби в правой части и учтем, что , после чего получим:

.

Интегрирование последнего равенства дает релятивистское выражение для кинетической энергии частицы

(5.23)

которое существенно отличается от классического. Однако, как и должно быть, в предельном случае соотношение (5.23) переходит в известное Действительно, разлагая в (5.23) дробь в ряд по малым степеням отношения и пренебрегая слагаемыми более высоких степеней, чем , получим

Нетрудно заметить, что в (5.23) определяющей является величина

(5.24)

которая называется полной релятивистской энергией частицы, а

(5.25)

- ее энергией покоя.

Выражению (5.23) с учетом (5.24) и (5.25) теперь можно придать другой вид:

. (5.26)

Здесь следует отметить очень важный факт, что приращение полной энергии частицы в виде

имеет более глубокий смысл, чем просто величина, определяющая кинетическую энергию релятивистской частицы. А. Эйнштейн обобщил это соотношение, предположив, что любое изменение массы материального объекта приводит к соответствующему изменению полной энергии этого объекта и наоборот:

. (5.27)

В этом смысле говорят об эквивалентности энергии и массы:

(5.28)

Формулы А. Эйнштейна (5.27) и (5.28) в равной степени выражают один из фундаментальных законов природы: закон взаимосвязи (эквивалентности) энергии и массы любой системы.

Отметим, что выражения (5.27) и (5.28) не учитывают потенциальную энергию системы, как целого, во внешних силовых полях.

Выводы:

Дата добавления: 2014-01-07; Просмотров: 1458; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы!