Рассмотрим общее дифференциальное равновесия в самом общем виде.
Для этой цели выделим отсек жидкости малых размеров в виде параллелепипеда. Масса жидкости в выделенном объёме:
dM = ρdW = ρdxdydz
На боковые грани параллелепипеда действуют силы давления: (на лев. и прав. грани соответственно): dPx и dPx’. На переднюю и заднюю грани: dPy и dPy’. На нижнюю и верхнюю грани: dPx и dPx’.
dPx=pdS = pdydz
Поскольку давление на правую грань больше, то
По аналогии можно запис. силы давл. на остальные пары граней:
на переднюю: dPy=pdS = pdxdz; на нижнюю: dPz=pdS = pdxdy
на заднюю: ;
на верхнюю: .
Проекции массовых сил на координатные оси:
на ось ОХ: ;
на ось ОУ: ;
на ось OZ: ;
Тогда сумма сил действующих вдоль оси ОХ:
сумма сил действующих вдоль оси ОУ:
сумма сил действующих вдоль оси OZ:
где: JX, JY, JZ – проекции ускорения массовых сил на координатные оси.
После преобразования получим систему дифференциальных уравнений равновесия жидкости:
studopediasu.com - Студопедия (2013 - 2026) год. Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав!Последнее добавление