Лекция 15. Поляризация света

Вторичные дислипопротеидемии

Наиболее частыми причинами вторичных ДЛП являются:

1. Сахарный диабет 2 типа

2. Хроническая почечная недостаточность

3. Нефротический синдром

4. Гипотиреоз

5. Гиперурикемия

6. Ожирение

7. Избыточное употребление алкоголя

8. Холестаз

9. Беременность

10. Anorexia nervosa

11. Липодистрофия

12. Лекарственные препараты: тиазидные диуретики, неселективные β-адреноблокаторы, эстрогены, кортикостероиды, снсболические стероиды, кортикостероиды, циклоспорин

В настоящее время используют классификацию ГЛП утвержденную ВОЗ в качестве международной в 1970г. Она выделяет 6 типов ГЛП (таблица 2). В повседневной практике врач чаще имеет дело с ГЛП IIа, IIb и IV типов. ГЛП I, III и V типов встречаются редко. Для того чтобы охарактеризовать тип ГЛП, необходимо определить в крови концентрацию общего холестерина, триглицеридов, холестерина-ЛПВП и холестерина-ЛПНП. Для идентификации ДЛП I, III, V типов следует дополнительно провести электрофорез липопротеидов, либо ультрацентрифугирование.

Таблица 1. Классификация дислипопротеидемий, ВОЗ, 1970г.

Кроме того в клинической практике принята классификация гиперхолестеринемий (ГХС), которая используется для выбора гиполипидемического лечения.

Таблица 3. Классификация гиперхолестеринемий

К липидным факторам развития атеросклероза относятся:

· гиперхолестеринемия (общий холестерин ˃ 5 ммоль/л)

· высокий уровень холестерина ЛПНП (˃ 3,0 ммоль/л)

· низкий уровень холестерина ЛПВП (˂ 1,0 ммоль/л у мужчин; ˂ 1,2 ммоль/л у женщин)

· гипертриглицеридемия (триглицериды в плазме крови ˃ 1,7ммоль/л)

· Индекс атерогенности (ИА): ˃ 5. Этот показатель указывает на соотношение атерогенных и антиатерогенных ЛП в плазме крови

ИА = Холестерин ЛПНП / Общий холестерин – холестерин ЛПВП

. Естественный и поляризованный свет.

Свет, у которого направления векторов и беспорядочно изменяются в пространстве, наз. естественным.

Свет, у которого направления колебаний электрического и магнитного векторов каким-либо образом упорядочено, наз. поляризованным.

Существую кристаллы, например, турмалин, в которых колебания вектора происходят лишь в определенном направлении, называемом оптической осью кристалла.

Приборы, с помощью которых можно получить поляризованный свет, наз. поляризаторами, а приборы, с помощью которых можно установить, является ли свет поляризованным, - анализаторами.

Свет наз. линейнополяризованным (или плоскополяризованным), если вектор совершает колебания в одной плоскости. Эта плоскость наз. плоскостью колебаний. Плоскость, в которой совершаются колебания вектора наз. плоскостью поляризации.

Естественный свет, прошедший через кристалл турмалина оказывается плоскополяризованным. Если на пути этого света поставить второй кристалл турмалина, то свет либо пройдет полностью, либо ослабнет, в зависимости от того каково взаимное расположение оптический осей первого и второго кристаллов (поляризатора и анализатора).

Если на анализатор падает плоскополяризованный свет амплитуды , чья плоскость колебаний составляет угол с оптической осью анализатора, то амплитуда световой волны, прошедшей через анализатор, будет равна Е=+.

Это – закон Малюса

Т.к. интенсивность света , то интенсивность прошедшего света

,

Где интенсивность падающего поляризованного света.

Если падает естественный свет, то

,

т.к. среднее значение величины по периоду равно

. Круговая и эллиптическая поляризации.

Световая волна, в которой колебания вектора происходят таким образом, что его конец описывает эллипс, называется эллиптически поляризованным светом.

Эллиптически поляризованный свет может быть представлен как результат наложения двух когерентных линейно-поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях волн с различными амплитудами и сдвигом фаз.

Действительно, пусть имеются две волны:

,

,

Обозначим , ,

Тогда == coscos- sinsin,

=

Исключим из той системы :

= cossin,

(- cos)² = sin²sin²= sin²(1- cos²)= sin²(1- ²)

Исли - 2cos+ ² cos²= sin²- ² sin²

Делая обратную замену, окончательно получаем

² + ² – 2 cos= sin²

- это выражение представляет собой уравнение эллипса в координатах , .

Если = = и cos=0 = , то уравнение приобретает вид:

² + ² = ²

- такая световая волна обладает круговой поляризацией.

Если sin=0 =k, то получается линейно-поляризованный свет:

=

Совокупность естественного света с поляризованным наз. частично поляризованным светом.

3⁰. Поляризация света при отражении от диэлектрика.

· Рассмотрим плоскую границу раздела 2-х диэлектриков: ₁, ₁ и ₂, ₂.

Рассмотрим случай стационарный при отсутствии ионов и зарядов. Для этого случая уравнения Максвелла выглядят следующим образом:

, , , ,

Рассмотрим поверхность S и запишем при 0. Тогда

D_n,1- D_n,2=0. Отсюда D_n,1 = D_n,2. Аналогичо, B_n,1=B_n,2.

Рассмотрим контур L и запишем при 0.

Тогда . Отсюда =. Аналогично =.

Таким образом на границе раздела двух диэлектриков выполняются следующие соотношения:

D_n,1 = D_n,2 =

B_n,1=B_n,2 =

· Рассмотрим падение плоской волны на границу раздела двух сред.

i – падающая

r – отраженная

d - проходящая

Здесь k = = = = n =

Согласно уравнениям на границе

=имеем + =

) + ) = )

Т.к. то выражение должно выполняться в т. поверхности раздела и в момент t, то

и

Последнее равенство означает, что все 3 волны лежат в одной плоскости – плоскости падения.

· Введем след. с.и.

В той с.и. проекции векторов на ость у равны нулю, а согл.

k_x = k sinи k = ,

Т.к. v_i = v_r, то и =

и =

=

· Разложим векторы и на компоненты, лежащие в плоскости падения (” и ”) и нормальные к плоскости падения (и

Тогда .

Воспользуемся соотношениями:

E_,1 = E_,2 ,

H_,1 = H_,2,

Е = Н

n =

Для волн в вакууме получено сВ = Е. Для волн в среде vB = E.

c = ;

Следовательно = B = E или =

Т.к. Н=то Н =

Тогда получаем след. условия на границе раздела:

Е_i”cos= Е_r”cos= Е_d”cos

Е_i”n₁ - Е_r”n₁ = Е_d”n₂

n₁ cos- n₁ cos= n₂ cos

Откуда

E_r” = E_i” ,

E_d” = E_i”

= ,

=

Эти формулы наз. ф-лами Френеля.

· Из ф-л Френеля следует, что для знаки E_d” и E_i” совпадают.

А это означает, что совпадают их фазы на поверхности раздела. Из этих же формул видно, что при n₂<n₁ и < фазы отраженной и падающей волн совпадают, а при n₂>n₁ и > – эти фазы противоположны.

Рассмотрим случай =

Тогда E_r”= 0, = , где n₂₁=

При этом : tg=

наз. законом Брюстера

		r

Отраженная волна полностью поляризована при

Дата добавления: 2014-01-20; Просмотров: 491; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы!